Ici, l’effet de perte d’atténuation et l’amélioration des performances laser des céramiques transparentes Nd:YAG ont été étudiés.À l'aide d'une tige en céramique Nd:YAG à 0,6 at.% de 3 mm de diamètre et de 65 mm de longueur, leLe coefficient de diffusion et le coefficient d'absorption à 1 064 nm ont été mesurés comme étant respectivement de 0,0001 cm-1 et 0,0017 cm-1.Pour l'expérience laser à pompage latéral de 808 nm, une puissance de sortie moyenne de 44,9 W a été obtenue avec un rendement de conversion optique-optique de 26,4 %, ce qui était presque identique à celui d'un monocristal à 1 % at.En adoptant le schéma de pompage direct à l'extrémité de 885 nm, les tests laser suivants ont démontré un rendement optique élevé de 62,5 % et une puissance de sortie maximale de 144,8 W ont été obtenues avec une puissance de pompe absorbée de 231,5 W. Il s'agissait jusqu'à présent du rendement de conversion optique le plus élevé acquis en laser céramique Nd:YAG à notre connaissance.Cela prouve qu'une puissance laser élevée et un rendement élevé peuvent être générés par une tige en céramique Nd:YAG de haute qualité optique ainsi que par la technologie de pompage direct à 885 nm.
Cet article présente un laser infrarouge moyen (MIR) à haute énergie d'impulsion et à largeur de raie étroite de 6,45 µm, basé sur un oscillateur paramétrique optique (OPO) à cristal BaGa4Se7 (BGSe) pompé par un laser de 1,064 µm.L'énergie d'impulsion maximale à 6,45 µm atteignait 1,23 mJ, avec une largeur d'impulsion de 24,3 ns et un taux de répétition de 10 Hz, correspondant à un rendement de conversion optique-optique de 2,1 %, de la lumière de pompe de 1,064 µm à la lumière inactive de 6,45 µm.La largeur de la raie de la lumière libre était d'environ 6,8 nm. Entre-temps, nous avons calculé avec précision la condition d'adaptation de phase OPO sur le cristal BGSe pompé par un laser de 1,064 µm, et un système de simulation numérique a été réalisé pour analyser les caractéristiques d'entrée-sortie à 6,45 µm, ainsi que la effet de la longueur des cristaux sur l’efficacité de conversion.Un bon accord a été trouvé entre la mesure et la simulation.Au meilleur de nos connaissances, il s'agit de l'énergie d'impulsion la plus élevée à 6,45 µm, avec la largeur de raie la plus étroite pour tous les lasers MIR ns à semi-conducteurs en BGSe-OPO pompés par un simple oscillateur de 1,064 µm.Ce système OPO simple et compact de 6,45 µm, avec une énergie d'impulsion élevée et une largeur de ligne étroite, peut répondre aux exigences de découpe des tissus et améliorer la précision de l'ablation des tissus.
Dans cet article, nous démontrons un laser électro-optique Ho: YAG à cavité langasite (LGS) qui supprime la dépendance au gain de la durée de l'impulsion dans les lasers à commutation Q.Une durée d'impulsion constante de 7,2 ns a été obtenue à un taux de répétition de 100 kHz.Bénéficiant du fait que le cristal LGS n'a pas d'effet d'anneau piézoélectrique inverse significatif et de dépolarisation induite thermiquement, un train d'impulsions stable a été obtenu à une puissance de sortie de 43 W. Pour la première fois, l'application d'un laser à cavité dans l'infrarouge moyen (moyen-infrarouge) L'oscillateur paramétrique optique (OPO) IR) ZnGeP2 (ZGP) a été réalisé, fournissant un moyen fiable d'atteindre des taux de répétition élevés et des temps d'impulsion courts en nanosecondes pour les OPO ZGP infrarouge moyen de haute puissance.La puissance de sortie moyenne était de 15 W, correspondant à une durée d'impulsion de 4,9 ns et un taux de répétition de 100 kHz.
Nous démontrons pour la première fois la génération d'infrarouge moyen s'étendant sur une octave à l'aide d'un cristal non linéaire BGSe.Un système laser Cr:ZnS délivrant des impulsions de 28 fs à une longueur d'onde centrale de 2,4 µm est utilisé comme source de pompe, qui pilote la génération de fréquence de différence intra-impulsion à l'intérieur du cristal BGSe.En conséquence, un continuum infrarouge moyen à large bande cohérent s’étendant de 6 à 18 µm a été obtenu.Cela montre que le cristal BGSe est un matériau prometteur pour la génération d’infrarouge moyen à large bande et à quelques cycles via une conversion par abaissement de fréquence avec des sources de pompe femtoseconde.
Laser infrarouge moyen pulsé nanoseconde à semi-conducteurs de 1,53 mur à 6,45 µm
